## 第12讲 ## 一元函数积分学的应用（三）物理应用与经济应用 ![](images/84822fa7f0ac76b16251793c23f2fe945a3ebcec475ecd7da45ae377160932f4.jpg)
考题变力沿直线做功、抽水做功、静水压力、引力的求法（仅数学一、数学二），经济类题目求解（仅数学三）
题型选择题、填空题、解答题
目标①掌握求解变力沿直线做功、抽水做功、静水压力、引力的方法（仅数学一、数学二）；②掌握求解经济应用的题目（仅数学三）
重难点静水压力的求法（仅数学一、数学二）
![](images/23cfa3901390b0b596783aa3e729b6c0ba432c2954b6d95e5a53fb386be7c274.jpg) ## 基础知识结构 ![](images/405691f4b703a89e9c0d48250ba148f424bad6bd230095c6fc1ee1460eb2bf53.jpg) ![](images/4697580564c355d02dabf1b1bdde63c408b07607465e2e2d3f695f97f88b527c.jpg) ## '基础内容精讲 ## 物理应用（仅数学一、数学二） ![](images/9667f4a9740769d27e2d53b8375824ec1009b0dcdfe8ccf2aec5fd929c4c3f67.jpg) ## 1变力沿直线做功 设方向沿x轴正向的力函数为 $y = F ( x ) ( a \leqslant x \leqslant b )$ ，则物体沿x轴从点a移动到点b时，变力F(x)所做的功（见图12-1)为 几何上为曲边梯形的面积，物理上为变力沿直线做功. $$ W = \int _ { a } ^ { b } \frac { F ( x ) \mathrm { d } x } { \downarrow } , $$ 功的微元 $\mathrm { d } W = F ( x ) \mathrm { d } x$ 表示小的矩形条的面积(从a到b进行累加，表示总功） ![](images/92f93cc02e0a411adf501768309dbf0ddc1a56704245ce27165adb16353978b4.jpg) ## 例12.1 用铁锤将一铁钉击入木板，设木板对铁钉的阻力与铁钉 图12-1 击人木板的深度成正比，在击第一次时，将铁钉击入木板1cm.如果铁锤每次击打做功相等，则第二锤可将铁钉又击入 分析①翻译成数学语言 + 引入记号↓ ↓成正比：f=kx 阻力：f 深度：x功相等： ${ \cal W } _ { 1 } = { \cal W } _ { 2 }$ 第一次做的功： $W _ { 1 }$ 第二次做的功： $W _ { 2 }$ ②取微元： $\mathrm { d } W _ { 1 } = k x \mathrm { d } x \ , ~ \mathrm { d } W _ { 2 } = k x \mathrm { d } x$ ![](images/da5aa990bb30e041294610d730c9c8b6b9b311273cee2996114499a7096e9e0f.jpg) ③积分 $W _ { 1 } = \int _ { 0 } ^ { x _ { 1 } } k x \mathrm { d } x , W _ { 2 } = \int _ { x _ { 1 } } ^ { x _ { 2 } } k x \mathrm { d } x$ ## 解 应填 $( \sqrt { 2 } - 1 ) \mathsf { c m }$ 设第n次击打后，铁钉击入木板的深度为 $x _ { n } ~ \mathrm { c m }$ ，第n次击打时，铁锤所做的功为 $W _ { n } ( n = 1 , ~ 2 )$ ，由题设，当铁钉击入木板的深度为xcm时，木板对铁钉的阻力的大小为kx（k为常数），所以 $$ W _ { 1 } = \int _ { 0 } ^ { x _ { 1 } } k x \mathrm { d } x = \frac { k } { 2 } x _ { 1 } ^ { 2 } , x _ { 1 } = 1 ; $$ $$ W _ { _ 2 } = \int _ { x _ { 1 } } ^ { x _ { 2 } } k x \mathrm { d } x = { \frac { k } { 2 } } x _ { 2 } ^ { 2 } - { \frac { k } { 2 } } x _ { 1 } ^ { 2 } , $$ 又 ${ \cal W } _ { 2 } = { \cal W } _ { 1 }$ ，从而 $$ { \frac { k } { 2 } } x _ { 2 } ^ { 2 } = 2 W _ { 1 } = k , $$ 于是 $$ x _ { 2 } = { \sqrt { 2 } } , $$ 所以第二锤可将铁钉又击入 $( \sqrt { 2 } - 1 ) \mathsf { c m }$ ## 考研数学基础30讲·高等数学分册 ## ② 抽水做功 如图12-2所示，将容器中的水全部抽出所做的功为 $$ W = \rho g \int _ { a } ^ { b } x A ( x ) \mathrm { d } x , $$ 其中 $\rho$ 为水的密度， $g$ 为重力加速度. ![](images/d5a5e5edfb14a4086292cf8e18d3c8a294960314f3f97b3c36e5a2ff4abcc145.jpg) 功的微元 $\mathrm { d } W = \rho g x A ( x ) \mathrm { d } x$ 为位于x处厚度为dx，水平截面面积为A(x)的一层水被抽出（路程为x）所做的功. 图12-2 求解这类问题的关键是确定x处的水平截面面积A(x)，其余的量都是固定的. $d W = \lbrack \underbrace { \rho g A ( x ) \mathrm { d } x } _ { \downarrow } \bullet \underbrace { x } _ { \downarrow } = \rho g A ( x ) \bullet x \mathrm { d } x$ 例12.2 有一倒圆锥形容器，高为a，上底半径为b，装满水.记水的密度为 $\rho$ ，重力加速度为g，则将容器中的水全部从容器顶部抽出所做的功为 分析①建立坐标系（对称、高为正）； ②取微元 $\mathrm { d } W = \rho g A ( x ) x \mathrm { d } x$ $$ \pi \bullet { \frac { ( a - x ) ^ { 2 } b ^ { 2 } } { a ^ { 2 } } } $$ ③积分 $W = \int _ { 0 } ^ { a } \rho { g \pi } x \frac { ( a - x ) ^ { 2 } b ^ { 2 } } { a ^ { 2 } } \mathrm { d } x$ 解 应填 $\frac { 1 } { 1 2 } \rho g a ^ { 2 } b ^ { 2 } \pi$ 如图12-3所示，建立坐标系.在x处的水平截面的半径r满足 $\frac { r } { b } = \frac { a - x } { a }$ ，即 $$ r = \frac { b ( a - x ) } { a } \ . $$ 截面面积 $$ A ( x ) = \pi r ^ { 2 } = \pi \bullet \left[ { \frac { b ( a - x ) } { a } } \right] ^ { 2 } = { \frac { b ^ { 2 } ( a - x ) ^ { 2 } \pi } { a ^ { 2 } } } \ . $$ 所以将水全部抽出所做的功 $$ \begin{array} { l } { { \displaystyle { \cal W } = \rho g \int _ { 0 } ^ { a } x { \cal A } ( x ) \mathrm { d } x = \rho g \int _ { 0 } ^ { a } x \displaystyle \frac { b ^ { 2 } ( a - x ) ^ { 2 } \pi } { a ^ { 2 } } \mathrm { d } x } } \\ { { \displaystyle ~ = \displaystyle \frac { 1 } { 1 2 } \rho g a ^ { 2 } b ^ { 2 } \pi ~ . } } \end{array} $$ ![](images/c43cd18ce58f10faccee7cd1a4b9527097c8ff05ea7b2326f6178ef7f2223943.jpg) 图12-3 →默认不流动水给的压力为静水压力 ## ③静水压力（水压力） 垂直浸没在水中的平板ABCD (见图12-4)的一侧受到的水压力为 $$ P = \rho g \int _ { a } ^ { b } x [ f ( x ) - h ( x ) ] \mathrm { d } x , $$ 其中 $\rho$ 为水的密度，g为重力加速度. 压力微元 $\mathrm { d } P = \rho g x [ f ( x ) - h ( x ) ] \mathrm { d } x$ ，即图中矩形条所受到的压力.x表示水深，f(x)-h(x)是矩形条的宽度，dx是矩形条的高度. ![](images/731ecac9fd07efb195d5d562a02e509c345c729c430bef5e506aea79bb6dc5e6.jpg) 图12-4 注水压力问题的特点：压强随水的深度的改变而改变.求解这类问题的关键是确定水深x处的平板的宽度 $f ( x ) - h ( x )$ 例12.3 斜边长为2a的等腰直角三角形平板铅直地沉没在水中，且斜边与水面相齐.记重力加速度为g，水的密度为p，则该平板一侧所受的水压力为 分析建系、取微元、再积分即可. 解 应填 ${ \frac { 1 } { 3 } } a ^ { 3 } \rho g$ 如图12-5所示，该平板一侧所受的水压力为 $$ P = \int _ { 0 } ^ { a } 2 \rho g ( a - y ) y \mathrm { d } y = 2 \rho g \int _ { 0 } ^ { a } ( a y - y ^ { 2 } ) \mathrm { d } y = 2 \rho g \left( { \frac { a ^ { 3 } } { 2 } } - { \frac { a ^ { 3 } } { 3 } } \right) = { \frac { 1 } { 3 } } a ^ { 3 } \rho g \ . $$ ![](images/b90d554e5dedb054ea649c0b95803efb250a7678c83ebefe1f6efec5c031c63c.jpg) 图12-5 ## 4引力 设有一长度为l、线密度为常数u的细棒，在与细棒右端的距离为a处有一质量为m的质点M（见图12-6），已知引力常量为G，则质点M与细棒之间的引力的大小为 $\int _ { - l } ^ { 0 } \frac { G m \mu } { \left( a - x \right) ^ { 2 } } \mathrm { d } x$ ![](images/225aaf97f6bb28ada261075ea97b18a06752938fa0f53dc87b5012ac5fcfe3c2.jpg) 图12-6 ![](images/f6449bd964ea39a8301075097d34b75fde9d180683195556e3df501d107521e1.jpg) ## 古鲁金第一定理及其应用（仅数学一、数学二） ## “三心”的概念 首先，要知道质心、重心与形心的概念. 质心是指物体的质量分布中心，是物体的固有特性. 重心是指物体所受地球引力的重力分布中心，依赖于重力场，在均匀重力场下，重心与质心重合，在非均匀重力场下，重心一般不是质心. 形心是指几何图形的分布中心，是固有几何量.当物体密度为常数时，物体质心与其几何体形心重合. 故在满足均匀重力场及均质条件下，重心、质心、形心三心重合. ## 2 质心计算公式与力矩计算公式 先考虑一个简单情形. 如图12-7(a)所示，设 $x _ { 1 }$ 处质量为 $m _ { 1 } , x _ { 2 }$ 处质量为 $m _ { 2 }$ ，问x为何值时，系统平衡？ 显然，由力矩相等，有 $( { \overline { { x } } } - x _ { 1 } ) m _ { 1 } g = ( x _ { 2 } - { \overline { { x } } } ) m _ { 2 } g$ ，得 $$ \overline { { x } } = \frac { x _ { 1 } m _ { 1 } + x _ { 2 } m _ { 2 } } { m _ { 1 } + m _ { 2 } } \ . $$ 推广至二维平面上有n个质点的情形，如图12-7(b)所示，有 $$ { \overline { { x } } } = { \frac { \displaystyle \sum _ { i = 1 } ^ { n } x _ { i } m _ { i } } { \displaystyle \sum _ { i = 1 } ^ { n } m _ { i } } } , { \overline { { y } } } = { \frac { \displaystyle \sum _ { i = 1 } ^ { n } y _ { i } m _ { i } } { \displaystyle \sum _ { i = 1 } ^ { n } m _ { i } } } , $$ 其中， $M _ { y } = \sum _ { i = 1 } ^ { n } x _ { i } m _ { i }$ 刻画系统绕y轴旋转的趋势大小，称为力矩． $M _ { x }$ 同理可解释. ![](images/1dd7c90f0a7b4c326422eebe16d3d1131838e16e5aea8416f41a6f938096faec.jpg) ![](images/e0d2bfb6b8937016ce39aaca138ee516528711d55d4c37a5e3b4743ed009a531.jpg) (b) 图12-7 进一步地，如图12-8(a)所示，质量系统对任一条直线 $L _ { 0 } \colon \ a x + b y + c = 0$ 的力矩为 $$ M _ { L _ { 0 } } = \sum _ { i = 1 } ^ { n } r _ { i } m _ { i } = \sum _ { i = 1 } ^ { n } { \frac { \left| a x _ { i } + b y _ { i } + c \right| } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } } m _ { i } \ . $$ 当质量系统为连续可求长曲线段L： $y = f ( x )$ 时，如图12-8(b)所示，有 $$ \Delta m _ { i } = \rho ( \xi _ { i } ) \Delta s _ { i } , \Delta M _ { i L _ { 0 } } = r _ { i } \rho ( \xi _ { i } ) \Delta s _ { i } , $$ 故总力矩为 $$ \begin{array} { l } { { \displaystyle M _ { L _ { 0 } } = \operatorname* { l i m } _ { n \infty } \sum _ { i = 1 } ^ { n } \Delta M _ { i L _ { 0 } } = \operatorname* { l i m } _ { n \infty } \sum _ { i = 1 } ^ { n } r _ { i } \rho ( \xi _ { i } ) \Delta s _ { i } = \int _ { a } ^ { b } \frac { \displaystyle a x + b y + c } { \displaystyle \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \rho ( x ) \mathrm { d } s } } \\ { { \displaystyle ~ = \int _ { a } ^ { b } \frac { a x + b y + c } { \displaystyle \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \rho ( x ) \sqrt { 1 + [ f ^ { \prime } ( x ) ] ^ { 2 } } \mathrm { d } x } . } \end{array}\tag{12-1} $$ 当 $\rho =$ 常数时，则有 $$ r ( \overline { { x } } , \ \overline { { y } } ) = \frac { M _ { L _ { 0 } } } { M } = \frac { \int _ { a } ^ { b } \frac { \left| a x + b y + c \right| } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \sqrt { 1 + [ f ^ { \prime } ( x ) ] ^ { 2 } } \mathrm { d } x } { \int _ { a } ^ { b } \sqrt { 1 + [ f ^ { \prime } ( x ) ] ^ { 2 } } \mathrm { d } x } ,\tag{12-2} $$ 其中 $r ( { \overline { { x } } } , { \overline { { y } } } )$ 指形心(x，y)到直线 $L _ { 0 }$ 的距离. ![](images/31ab79db9ff32512f6362b627bfb8356c301a473ffbc5246fea9fff593e19a31.jpg) (a) ![](images/e1d71f6f51b439bbe424653926ac85d1cf4dbbfcfc6dc8edcc0715c00a309c22.jpg) (b) 图12-8 ## ③古鲁金第一定理 如图12-9所示，将曲线段L任意切分成n段， $\Delta s _ { i } ( i = 1 , 2 , \cdots , n )$ 为每一小段的长度，在 $\Delta \boldsymbol { s } _ { i }$ 上任取一点 $( \xi _ { i } , \eta _ { i } )$ ，记 $\lambda = \operatorname* { m a x } _ { i } \{ \Delta s _ { i } \}$ ，则 $\Delta s _ { i }$ 绕直线 $L _ { 0 }$ 旋转一周的侧面积为 $$ \Delta A _ { i } = 2 \pi r _ { i } \Delta s _ { i } = 2 \pi \bullet \frac { \left| a \xi _ { i } + b \eta _ { i } + c \right| } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \Delta s _ { i } , $$ 故曲线段L绕直线 $L _ { 0 }$ 旋转一周的侧面积为 $$ \begin{array} { r l r } & { } & { \displaystyle { \cal A } = \operatorname* { l i m } _ { \lambda \to 0 } \sum _ { i = 1 } ^ { n } \Delta { \cal A } _ { i } = \operatorname* { l i m } _ { \lambda \to 0 } 2 \pi \bullet \frac { \left| a \xi _ { i } + b \eta _ { i } + c \right| } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \Delta s _ { i } } \\ & { } & \\ & { } & { \displaystyle = \int _ { a } ^ { b } 2 \pi \bullet \frac { \left| a x + b y + c \right| } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \sqrt { 1 + [ f ^ { \prime } ( x ) ] ^ { 2 } } { \mathrm { d } } x \ . } \end{array}\tag{12-3} $$ 与公式(12-2)比较，得 $$ r ( \overline { { { x } } } , \overline { { { y } } } ) = \frac { M _ { L _ { 0 } } } { M } = \frac { 2 \pi M _ { L _ { 0 } } } { 2 \pi M } = \frac { A } { 2 \pi \bullet l } \ : , $$ 即 ![](images/54510918bd6800345582d68fba6f5c859755ec126a85c6673b0ec221d6acc8e9.jpg) 图12-9 如图12-10所示，当质量系统为连续可求面积的平面有界闭区域时，有 $$ \Delta M _ { i } = \rho ( \xi _ { i } , \eta _ { i } ) \Delta \sigma _ { i } , \Delta M _ { i L _ { 0 } } = r _ { i } \rho ( \xi _ { i } , \eta _ { i } ) \Delta \sigma _ { i } , $$ 记 $\lambda = \operatorname* { m a x } _ { i } \{ \Delta \sigma _ { i } \}$ ，则总力矩为 $$ \begin{array} { l } { { \displaystyle M _ { L _ { 0 } } = \operatorname* { l i m } _ { \lambda 0 } \sum _ { i = 1 } ^ { n } \Delta M _ { i L _ { 0 } } = \operatorname* { l i m } _ { \lambda 0 } \sum _ { i = 1 } ^ { n } r _ { i } \rho ( \xi _ { i } , \eta _ { i } ) \Delta \sigma _ { i } = \displaystyle { \iint r ( x , y ) \rho ( x , y ) \mathrm { d } \sigma } } } \\ { { \displaystyle \quad = \int _ { D } \frac { \ l } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \rho ( x , y ) \mathrm { d } \sigma . } } \end{array} \tag{12-4} $$ 当 $\rho =$ 常数时，则有 $$ r ( \overline { { x } } , \ \overline { { y } } ) = \frac { M _ { L _ { 0 } } } { M } = \frac { \displaystyle \iint _ { 0 } \frac { \left| a x + b y + c \right| } { \sqrt { a ^ { 2 } + b ^ { 2 } } } \mathrm { d } \sigma } { \displaystyle \iint _ { D } \mathrm { d } \sigma } ,\tag{12-5} $$ 其中 $r ( { \overline { { x } } } , { \overline { { y } } } )$ 为形心(x，y)到直线L的距离. ![](images/5218e6553aa878cae6d1947e68a3f05c0c30ed50d9456b4a53e61b74def66c8e.jpg) 图12-10 注注例曲线 $x ^ { 2 } + y ^ { 2 } = 1$ 绕直线x=2旋转一周所成的旋转体的表面积为解由古鲁金第一定理，有 $$ \begin{array} { c } { { A = 2 \pi \cdot l \cdot r ( { \overline { { x } } } , { \overline { { y } } } ) } } \\ { { { } } } \\ { { = 2 \pi \cdot 2 \pi \cdot 2 = 8 \pi ^ { 2 } } } \end{array} $$ ![](images/87a2aca462944b45994f82a75599a6b8800908b4df9d005629930310c8b7ab9a.jpg) ## 经济应用（仅数学三 ![](images/d57c1391071e6be2114cf3d8c3c53af6860e3b567b8b5a0100e96ac804fc0cf2.jpg) ①总成本 C(Q)，边际成本C(Q)，固定成本 $C _ { 0 }$ 之间的关系为 $$ C ( Q ) = \int _ { 0 } ^ { Q } C ^ { \prime } ( t ) \mathrm { d } t + C _ { 0 } \ . $$ ②总收益R(Q)与边际收益R(Q)之间的关系为 $$ R ( Q ) = \int _ { 0 } ^ { Q } R ^ { \prime } ( t ) \mathrm { d } t . $$ 经济量国 $\overline { { y } } = \frac { 1 } { b - a } \int _ { a } ^ { b } f ( \overline { { x ) \mathrm { d } x } }$ 例12.4 已知某产品的边际成本为 $4 + { \frac { x } { 4 } }$ （万元／单位），固定成本为1万元，产品对价格的需求弹性为 $\frac { p } { 8 - p } , p > 0$ ，产品最大需求量为8，其中x表示产量，p表示价格，求使产品取最大利润时的产量和价格. 分析 翻译成数学语言+引入记号： $\left\{ { \begin{array} { l } { { \displaystyle C ^ { \prime } ( x ) = 4 + \frac { x } { 4 } , C ( 0 ) = 1 , } } \\ { { \displaystyle - \frac { { \mathrm { d } } x } { { \mathrm { d } } p } \cdot \frac { p } { x } = \frac { p } { 8 - p } , x ( 0 ) = 8 . } } \end{array} } \right.$ 解 由 $C ^ { \prime } ( x ) = 4 + \frac { x } { 4 } , C ( 0 ) = 1$ ，可得 $$ C ( x ) = \int _ { 0 } ^ { x } C ^ { \prime } ( t ) \mathrm { d } t + C ( 0 ) = 4 x + \frac { x ^ { 2 } } { 8 } + 1 . $$ 又 $\eta _ { 0 } = \frac { - p \mathrm { d } x } { x \mathrm { d } p } = \frac { p } { 8 - p }$ （注意：由经济意义知 $\frac { p } { 8 - p } > 0 \ )$ ，故 $\frac { \mathrm { d } x } { x } { = } \frac { \mathrm { d } p } { p - 8 }$ ，可得 $$ \ln { \left| x \right| } = \ln { \left| p - 8 \right| } + \ln c . $$ 由x(0)=8可得c=1.所以 $x = 8 - p , R ( x ) = 8 x - x ^ { 2 }$ .故 $$ \begin{array} { l } { { \displaystyle { \cal L } ( x ) = R ( x ) - C ( x ) = ( 8 x - x ^ { 2 } ) - \left( 4 x + \frac { x ^ { 2 } } { 8 } + 1 \right) } } \\ { { \displaystyle ~ = - \frac { 9 } { 8 } x ^ { 2 } + 4 x - 1 } . } \end{array} $$ $L ^ { \prime } ( x ) = 4 - { \frac { 9 } { 4 } } x = 0$ ，可得 $x _ { 0 } = \frac { 1 6 } { 9 }$ 因为 $L ^ { \prime \prime } ( x ) = - \frac { 9 } { 4 } < 0$ ，所以 $x _ { 0 } = \frac { 1 6 } { 9 }$ 为最大值点，这时 $p = 8 - x _ { 0 } = \frac { 5 6 } { 9 }$ .故当产量为 $\frac { 1 6 } { 9 }$ 个单位，价格为 $\frac { 5 6 } { 9 }$ 万元时，利润最大. ![](images/ed572ac7be39c5d1adea3d4178488721c28cacfc3378c66fc0eedc53323b4de3.jpg) ## 基础习题精练 ## 习题 12.1（仅数学一、数学二)由曲线 $y = f _ { 1 } ( x ) , y = f _ { 2 } ( x )$ 及直线 $\scriptstyle x = a , x = b ( a < b )$ 所围成的平面板铅直地没入容重为 $r ( r = \rho g$ ，表示 单位体积液体的重力）的液体中，x轴铅直向下，液面与y轴重合，如 图12-11所示，平面板所受液压力为（）.(A) $\int _ { a } ^ { b } x [ f _ { 2 } ( x ) - f _ { 1 } ( x ) ] \mathrm { d } x$ (B) $\int _ { a } ^ { b } r x [ f _ { 1 } ( x ) - f _ { 2 } ( x ) ] \mathrm { d } x$ (C) $\int _ { a } ^ { b } r [ f _ { 2 } ( x ) - f _ { 1 } ( x ) ] \mathrm { d } x$ (D) $\int _ { a } ^ { b } r x [ f _ { 2 } ( x ) - f _ { 1 } ( x ) ] \mathrm { d } x$ ![](images/0b61645471cd6c97a501e5a5288dd43884bb48b383035efb7c5824ff659a4bfa.jpg) 图12-11 12.2（仅数学三）当某商品销售量为a时，边际收入为 ${ \cal R } ^ { \prime } ( a ) = 2 0 0 - \frac { a } { 5 0 }$ ，则销售量为2000时的平均单位收入为 12.3（仅数学一、数学二)有一半径为4m的半球形水池蓄满了水，现在要将水全部抽到距水池原水面6m高的水箱中，求需做多少功（水的密度 $\rho { = } 1 0 0 0 \mathrm { k g / m } ^ { 3 }$ ，重力加速度 $g = 9 . 8 \mathrm { m } / \mathrm { s } ^ { 2 } , \pi = 3 . 1 4 \ )$ 12.4（仅数学三)设某商品的最大需求量为1200件，该商品的需求函数 $Q = Q ( p )$ ，需求弹性$\eta = \frac { p } { 1 2 0 - p } \left( \eta > 0 \right)$ ，p为单价（单位：万元）. (1)求需求函数的表达式; (2)求p=100万元时的边际收益，并说明其经济意义. ## 解答 12.1(D）解由图12-12可知，在 $[ x , x + \mathrm { d } x ]$ 上液体对阴影部分的压力微元为 $$ r x [ f _ { 2 } ( x ) - f _ { 1 } ( x ) ] \mathrm { d } x \ . $$ 因此平面板所受液压力为 ![](images/89ef2721f516cedc45fe6e9098f4bb6adf424eb1a07ad4b9f3eeee4a18be7976.jpg) 图12-12 $$ F = \int _ { a } ^ { b } r x [ f _ { 2 } ( x ) - f _ { 1 } ( x ) ] \mathrm { d } x . $$ 故选 (D). 12.2180解由题意可得, $$ \overline { { { R } } } = \frac { 1 } { 2 \ 0 0 0 } \int _ { 0 } ^ { 2 0 0 \bigg ( 2 0 0 - \frac { a } { 5 0 } \bigg ) } { \mathrm d } a = \frac { 1 } { 2 \ 0 0 0 } \Bigg ( 2 0 0 a - \frac { a ^ { 2 } } { 1 0 0 } \Bigg ) \Bigg | _ { 0 } ^ { 2 0 0 0 } = 1 8 0 \ . $$ 12.3解如图12-13所示，建立坐标系.在y处的水面面积为 $$ \pi ( 4 ^ { 2 } - y ^ { 2 } ) = \pi ( 1 6 - y ^ { 2 } ) , $$ 在区间 $[ y , y + \mathrm { d } y ]$ 上的体积微元为 $$ \pi ( 1 6 - y ^ { 2 } ) \mathrm { d } y , $$ ![](images/c6e9db70885b4df5739e529ad3241f307d630a92720c38b15aa6c613935902ee.jpg) 提升此体积微元的水所需要的力的微元为 $$ \rho g \pi ( 1 6 - y ^ { 2 } ) \mathrm { d } y , $$ 图12-13 其中 $\rho = 1 0 0 0 \mathrm { k g / m } ^ { 3 }$ , $g = 9 . 8 \ : \mathrm { m / s ^ { 2 } }$ ，π=3.14.提升到距原水面6m高处等于提升距离为 $( 6 - y ) \mathrm { m }$ ，从而提升此微元的水需做功的微元为 $$ ( 6 - y ) \rho g \pi ( 1 6 - y ^ { 2 } ) \mathrm { d } y , $$ 所以将水全部提升至原水面上方6m处需做功为 $$ W = \int _ { - 4 } ^ { 0 } ( 6 - y ) \rho g \pi ( 1 6 - y ^ { 2 } ) \mathrm { d } y = 3 2 0 \pi \rho g \approx 9 8 4 7 \mathrm { ( k J ) } \ . $$ 12.4解(1)由题设 $$ - \frac { p } { Q } Q ^ { \prime } = \frac { p } { 1 2 0 - p } , $$ 所以 $\int \frac { \mathrm { d } Q } { Q } = - \int \frac { 1 } { 1 2 0 - p } \mathrm { d } p$ ，可得 $\ln Q = \ln ( 1 2 0 - p ) + \ln C$ ，即 $Q = C ( 1 2 0 - p )$ 又最大需求量为1200件，故C=10，所以需求函数 $Q = 1 2 0 0 - 1 0 p$ (2)由(1)知，收益函数 $R = 1 2 0 { \cal Q } - { \frac { 1 } { 1 0 } } { \cal Q } ^ { 2 }$ ，边际收益 $R ^ { \prime } ( Q ) = 1 2 0 - \frac { 1 } { 5 } Q$ 当 $p = 1 0 0$ 时， $Q = 2 0 0$ ，故当 $p = 1 0 0$ 万元时的边际收益 $R ^ { \prime } ( 2 0 0 ) = 8 0$ .其经济意义：当销售量为200时，再增加一个单位的销售量，商品所得收益增加80万元.